Widget HTML Atas

Beranda / lainnya

Polarizer - Wikipedia Service Lcd Tv Sukabumi

Posting Komentar

                                                         

 

                                                                    Ganti Polarizer



Untuk fotografi filter , lihat Polarizing Filter (fotografi) .

Sebuah luka filter polarisasi bawah refleksi (atas) dan memungkinkan untuk menyaksikan fotografer lewat beling di sekeliling sudut Brewster walaupun refleksi dari jendela belakang kendaraan beroda empat tidak diiris alasannya mereka kurang-sangat terpolarisasi , menurut persamaan Fresnel .
Sebuah polarizer atau polariser yakni penyaring optik yang melalui cahaya tertentu polarisasi dan blok gelombang polarisasi lainnya. [1] [2] [3] [4] Hal ini sanggup mengkonversi sinar cahaya dari terdefinisi atau diaduk polarisasi menjadi sinar dengan polarisasi yang terdefinisi dengan baik , cahaya terpolarisasi . Jenis biasa dari polarizer yakni polarizer linear dan polarizer melingkar . Polarizer dipakai di banyak optik teknik dan instrumen , dan filter polarisasi menerima aplikasi dalam fotografi dan liquid crystal display teknologi. Polarizer juga sanggup dibentuk untuk jenis gelombang elektromagnetik selain cahaya , seumpama gelombang radio , gelombang mikro , dan sinar-X .

Polarizer linear

Polarizer linear sanggup dibagi menjadi dua klasifikasi umum: polarizer serap , di mana negara-negara polarisasi yang tidak diharapkan diserap oleh perangkat , dan polarizer balok-membelah , di mana sinar tak terpolarisasi dibagi menjadi dua balok dengan kondisi polarisasi yang berlawanan.

Kawat-grid polarizer


Sebuah polarizer kawat-grid mengkonversi sinar tak terpolarisasi menjadi satu dengan polarisasi linear tunggal. Berwarna panah menggambarkan vektor medan listrik. Gelombang diagonal terpolarisasi juga berkontribusi kepada polarisasi yang ditransmisikan. Komponen vertikal mereka ditransmisikan , sedangkan komponen horisontal diserap dan dipantulkan. (Ini tidak ditampilkan dengan jelas.)
Polarizer linear sederhana dalam desain yakni polarizer kawat-grid , yang berisikan array biasa kawat logam paralel baik , diposisikan dalam pesawat tegak lurus kepada balok insiden. Gelombang elektromagnetik yang mempunyai komponen mereka medan listrik sejajar sejajar dengan kawat menginduksi gerakan elektron sepanjang kabel. Karena elektron bebas untuk bergerak ke arah ini , polarizer bertingkah dalam cara yang seumpama dengan permukaan logam di saat memantulkan cahaya , dan gelombang tercermin mundur sepanjang balok insiden (minus sejumlah kecil energi yang hilang pemanasan joule dari kawat). [5]
Untuk gelombang dengan medan listrik tegak lurus dengan kabel , elektron tidak sanggup bergerak sungguh jauh melintasi lebar masing-masing kawat; Oleh alasannya itu , sedikit energi tercermin , dan gelombang insiden bisa melalui grid. Karena komponen medan listrik sejajar dengan kabel tercermin , gelombang yang ditransmisikan mempunyai medan listrik murni ke arah tegak lurus kabel , dan dengan demikian linear terpolarisasi . Perhatikan bahwa arah polarisasi tegak lurus kepada kawat; pemikiran bahwa gelombang "lolos" kesenjangan antara kabel yang salah. [5]
Untuk penggunaan gampang , jarak pemisahan antara kabel mesti kurang dari panjang gelombang radiasi , dan lebar kawat mesti sebagian kecil dari jarak ini. Ini memiliki arti bahwa polarizer kawat-grid biasanya melakukan pekerjaan terbaik untuk microwave dan berjangkauan dan pertengahan inframerah cahaya. Namun , dengan menggunakan maju litograf teknik , sungguh ketat grid lapangan logam sanggup dibentuk yang polarisasi cahaya terlihat untuk tingkat berguna. Karena tingkat polarisasi tergantung sedikit pada panjang gelombang dan sudut insiden , mereka dipakai untuk aplikasi yang luas-band seumpama proyeksi.

Polarizer serap

Beberapa kristal , alasannya pengaruh yang diterangkan oleh optik kristal , program dichroism , perembesan preferensial cahaya yang terpolarisasi dalam arah tertentu. Mereka alasannya itu sanggup dipakai selaku polarizer linear. Kristal paling beken dari jenis ini yakni tourmaline . Namun , kristal ini jarang dipakai selaku polarizer , alasannya pengaruh dichroic yakni sungguh panjang gelombang tergantung dan kristal timbul berwarna. Herapathite juga dichroic , dan tidak besar lengan berkuasa berwarna , tetapi susah untuk berkembang kristal besar.
Sebuah Polaroid fungsi filter polarisasi yang serupa pada skala atom dengan polarizer kawat-grid. Itu mulanya yang dibikin dari kristal mikroskopis herapathite. Formulir H-sheet dikala ini yang dibikin dari polivinil alkohol (PVA) plastik dengan yodium doping. Peregangan lembaran selama pengerjaan membuat rantai PVA untuk menyelaraskan dalam satu arah tertentu. Valence elektron dari dopan yodium sanggup bergerak secara linear sepanjang rantai polimer , tetapi tidak melintang mereka. Makara cahaya insiden terpolarisasi sejajar dengan rantai diserap oleh lembaran; cahaya terpolarisasi tegak lurus dengan rantai ditransmisikan. Daya tahan dan kemudahan Polaroid bikin jenis yang paling biasa dari polarizer dipakai , misalnya untuk kacamata hitam , filter fotografi , dan layar kristal cair . Hal ini juga jauh lebih hemat biaya dibandingkan dengan jenis lain polarizer.
Jenis terbaru polarizer serap yang dibikin dari nanopartikel perak memanjang tertanam dalam tipis (≤0.5 mm) piring kaca. Polarizer ini lebih tahan usang , dan sanggup polarisasi cahaya yang jauh lebih baik dibandingkan dengan film Polaroid plastik , meraih polarisasi rasio setinggi 100.000. 1 dan perembesan cahaya dengan benar terpolarisasi serendah 1 ,5% [6] polarizer beling tersebut mengerjakan yang terbaik untuk pendek-panjang gelombang inframerah cahaya , dan secara luas dipakai dalam komunikasi serat optik .

Polarizer Beam-membelah

Beam membelah polarizer membagi balok insiden menjadi dua berkas berlainan polarisasi linear. Untuk beamsplitter polarisasi yang ideal ini akan sepenuhnya terpolarisasi , dengan polarisasi ortogonal. Bagi banyak polarizer biasa balok-membelah , tetapi cuma salah satu dari dua keluaran balok sepenuhnya terpolarisasi. Yang lain berisi adonan negara polarisasi.
Tidak seumpama polarizer serap , polarizer balok membelah tidak perlu untuk menyerap dan menetralisir energi dari negara polarisasi ditolak , sehingga mereka lebih cocok untuk dipakai dengan balok intensitas tinggi seumpama laser yang ringan. Beamsplitters polarisasi Benar juga memiliki faedah di mana dua komponen polarisasi mesti dianalisis atau dipakai secara bersamaan.

Polarisasi oleh refleksi


Tumpukan piring di sudut Brewster untuk balok merefleksikan off sebagian kecil dari s -polarized cahaya pada setiap permukaan , meninggalkan p balok -polarized. Polarisasi sarat di sudut Brewster memerlukan lebih banyak piring dibandingkan dengan yang ditampilkan. Tanda panah menampilkan arah medan listrik , bukan medan magnet , yang tegak lurus kepada medan listrik
Ketika cahaya merefleksikan pada sudut dari suatu antarmuka antara dua materi transparan , reflektifitas berlainan untuk cahaya terpolarisasi dalam bidang insiden dan cahaya terpolarisasi tegak lurus itu. Cahaya terpolarisasi dalam pesawat dibilang p -polarized , sementara yang terpolarisasi tegak lurus itu s -polarized. Pada sudut khusus yang dipahami selaku sudut Brewster , tidak ada p cahaya -polarized tercermin dari permukaan , sehingga semua cahaya yang dipantulkan mesti s -polarized , dengan medan listrik tegak lurus kepada bidang insiden.
Sebuah polarizer linear sederhana sanggup ditangani dengan memiringkan tumpukan piring beling di sudut Brewster untuk balok. Beberapa s cahaya -polarized tercermin dari setiap permukaan setiap lempeng. Untuk tumpukan piring , masing-masing refleksi menghabiskannya sinar insiden s cahaya -polarized , meninggalkan sebagian besar dari p cahaya -polarized di balok ditransmisikan pada setiap tahap. Untuk cahaya terlihat di udara dan beling khas , sudut Brewster yakni sekitar 57 ° , dan sekitar 16% dari s -polarized hadir cahaya dalam balok tercermin untuk setiap udara-ke-kaca atau gelas-ke-udara transisi. Dibutuhkan banyak piring untuk meraih polarisasi bahkan biasa-biasa saja dari sinar ditransmisikan dengan pendekatan ini. Untuk tumpukan 10 piring (20 refleksi) , sekitar 3% (= (1-0 ,16) 20) dari s -polarized cahaya ditransmisikan. Sinar yang dipantulkan , sementara sepenuhnya terpolarisasi , tersebar dan tidak mungkin sungguh berguna.
Sebuah sinar terpolarisasi lebih memiliki faedah sanggup diperoleh dengan memiringkan tumpukan piring pada sudut yang lebih curam balok insiden. Counterintuitively , menggunakan insiden sudut lebih besar dari sudut Brewster menciptakan tingkat yang lebih tinggi polarisasi berkas dikirimkan , dengan mengorbankan penurunan transmisi keseluruhan. Untuk sudut insiden curam dari 80 ° polarisasi sinar ditransmisikan sanggup mendekati 100% dengan sesedikit empat piring , walaupun intensitas yang ditransmisikan sungguh minim dalam kasus ini. [7] Menambahkan lebih banyak piring dan meminimalisir sudut memungkinkan kompromi yang lebih baik antara transmisi dan polarisasi yang ingin dicapai.

Polarizer birefringent

Polarizer linear yang lain mengeksploitasi birefringent sifat kristal seumpama kuarsa dan kalsit . Dalam kristal ini , sinar insiden cahaya tak terpolarisasi pada permukaan mereka dibagi oleh pembiasan menjadi dua sinar. hukum Snell berlaku untuk salah satu dari sinar tersebut , atau o -Ray , namun tidak untuk yang lain , -Ray luar biasa atau e biasa. Secara biasa kedua sinar akan di negara polarisasi yang berlainan , walaupun tidak dalam kondisi polarisasi linear kecuali arah propagasi tertentu relatif kepada sumbu kristal. Kedua sinar juga mengalami perbedaan indeks bias dalam kristal.

Sebuah prisma Nicol
Sebuah prisma Nicol yakni jenis permulaan polarizer birefringent , yang berisikan kristal kalsit yang sudah terpecah dan kembali bergabung dengan Canada balsam . Kristal diiris sedemikian rupa sehingga o -. Dan e -rays berada di negara-negara linear polarisasi ortogonal Jumlah pantulan internal dari o -Ray terjadi pada antarmuka balsam , alasannya mengalami indeks bias lebih besar dalam kalsit dibandingkan dengan di balsam , dan ray dibelokkan ke sisi kristal. E -Ray , yang menyaksikan indeks bias lebih kecil kalsit ini , ditularkan lewat antarmuka tanpa defleksi. Nicol prisma menciptakan kemurnian yang sungguh tinggi cahaya terpolarisasi , dan secara luas dipakai dalam mikroskop , walaupun dalam penggunaan terbaru yang mereka sudah sebagian besar digantikan dengan alternatif seumpama prisma Glan-Thompson , Glan-Foucault prisma , dan Glan-Taylor prisma . Prisma ini tidak beamsplitters polarisasi benar alasannya cuma sinar ditransmisikan sepenuhnya terpolarisasi.

Sebuah prisma Wollaston
Sebuah prisma Wollaston yakni polarizer birefringent lain berisikan dua prisma kalsit segitiga dengan kapak kristal orthogonal yang disemen bersama-sama. Pada antarmuka internal , sinar tak terpolarisasi terbagi menjadi dua sinar terpolarisasi linier yang meninggalkan prisma pada sudut divergensi dari 15 ° -45 °. The Rochon dan Sénarmont prisma yang serupa , tetapi menggunakan orientasi sumbu optik yang berlainan dalam dua prisma. The Sénarmont prisma yakni udara spasi , tidak seumpama Wollaston dan Rochon prisma. Prisma ini sungguh-sungguh membagi balok menjadi dua balok sepenuhnya terpolarisasi dengan polarisasi tegak lurus. The Nomarski prisma yakni varian dari prisma Wollaston , yang banyak dipakai dalam diferensial mikroskop gangguan kontras .

Polarizer film tipis

Film tipis polarizer linear yakni substrat beling yang khusus lapisan optik diterapkan. Entah Brewster refleksi sudut atau gangguan pengaruh dalam film membuat mereka untuk bertindak selaku polarizer balok-membelah. Substrat untuk film sanggup menjadi piring , yang dimasukkan ke dalam balok pada sudut tertentu , atau irisan beling yang direkatkan pada irisan kedua untuk membentuk suatu kubus dengan memotong film yang diagonal sentra (salah satu bentuk ini yakni sungguh biasa MacNeille kubus [8] ). Polarizer film tipis biasanya tidak mengerjakan serta Glan-jenis polarizer , tetapi mereka murah dan menawarkan dua balok yang terpolarisasi sekitar sama baiknya. Kubus-jenis polarizer biasanya mengerjakan lebih baik dibandingkan dengan polarizer piring. Mantan gampang resah dengan Glan-tipe polarizer birefringent.

Malus 'hukum dan properti lainnya


Polarisasi cahaya.
Dalam gambar ini , θ 1 - θ 0 = θ i.
Hukum Malus ' , yang dinamai Étienne-Louis Malus , menyampaikan bahwa di saat polarizer tepat diposisikan di sinar terpolarisasi cahaya , intensitas , saya , cahaya yang melalui diberikan oleh
I = I_0 \ cos ^ 2 \ theta_i ,
di mana saya 0 yakni intensitas permulaan , dan θ i yakni sudut antara arah polarisasi permulaan cahaya dan sumbu polarizer.
Seberkas cahaya tak terpolarisasi sanggup dianggap selaku mengandung adonan seragam polarisasi linear di semua sudut yang mungkin. Karena nilai rata-rata \ Cos ^ 2 \ theta yakni 1/2 , koefisien transmisi menjadi
\ Frak {I} {} I_0 = \ frac {1} {2}.
Dalam prakteknya , beberapa cahaya hilang di polarizer dan transmisi faktual cahaya tak terpolarisasi akan sedikit lebih rendah dibandingkan dengan ini , sekitar 38% untuk Polaroid tipe polarizer namun jauh lebih tinggi (> 49 ,9%) untuk berbagai macam prisma birefringent.
Jika dua polarizer diposisikan satu demi satu (polarizer kedua biasanya disebut analyzer) , sudut timbal balik antara sumbu polarisasi mereka menampilkan nilai θ dalam aturan Malus '. Jika dua sumbu ortogonal , para polarizer disilangkan dan dalam teori tidak ada cahaya ditransmisikan , walaupun lagi secara gampang tidak ada polarizer tepat dan transmisi tidak persis nol (misalnya , menyeberangi lembar Polaroid terlihat sedikit berwarna biru). Jika objek transparan diposisikan di antara polarizer menyeberang , pengaruh polarisasi hadir dalam sampel (seperti birefringence) akan ditampilkan selaku kenaikan transmisi. Efek ini dipakai dalam polarimetri untuk mengukur aktivitas optik dari sampel.
Polarizer nyata juga blocker tidak tepat dari orthogonal polarisasi dengan sumbu polarisasi mereka; rasio transmisi komponen yang tidak diharapkan dengan komponen yang diharapkan disebut rasio kepunahan , dan bermacam-macam dari sekitar 1: 500 untuk Polaroid sekitar 01:10 6 untuk Glan-Taylor prisma polarizer.
Dalam X-ray yang Malus 'hukum ( relativistik bentuk):
I = I_ {0} \ frac {f} f_0 \ meninggalkan [1 + \ frac {\ lambda (f_0-f)} {} 2c \ right] \ cos ^ 2 \ theta_i
di mana f_0 - Frekuensi radiasi terpolarisasi jatuh pada polarizer , f - Frekuensi radiasi melalui polarizer , \ Lambda - Compton panjang gelombang elektron , c - kecepatan cahaya dalam ruang hampa. [9]

Polarizer melingkar

Polarizer melingkar , juga disebut filter polarisasi yang melingkar , sanggup dipakai untuk bikin polarisasi sirkuler cahaya atau alternatif untuk pilih-pilih menyerap atau lulus searah jarum jam dan bertentangan arah jarum jam sirkuler terpolarisasi cahaya. Mereka dipakai selaku filter polarisasi dalam fotografi untuk meminimalisir refleksi miring dari permukaan non-logam , dan ialah lensa dari kacamata 3D dipakai untuk menyaksikan beberapa stereoscopic film (terutama , RealD 3D berbagai) , di mana polarisasi cahaya yang dipakai untuk membedakan mana gambar mesti dilihat oleh mata kiri dan kanan.

Menciptakan cahaya polarisasi sirkuler


Melingkar polarizer bikin cahaya kidal sirkuler terpolarisasi. Hal ini dianggap kidal dilihat dari akseptor dan asisten dilihat dari sumbernya. [10]

Ada beberapa cara untuk bikin cahaya polarisasi sirkuler , paling murah dan paling biasa melibatkan menempatkan piring seperempat-gelombang sehabis polarizer linear dan mengarahkan cahaya tak terpolarisasi lewat polarizer linear. Lampu terpolarisasi linier meninggalkan polarizer linear menjelma sirkuler terpolarisasi cahaya oleh pelat seperempat gelombang. Sumbu transmisi polarizer linear perlu setengah jalan (45 °) antara cepat dan lambat sumbu pelat seperempat gelombang.
Dalam pengaturan di atas , sumbu transmisi polarizer linear pada 45 ° sudut relatif positif kepada horizontal kanan dan diwakili dengan garis oranye. Pelat seperempat-gelombang mempunyai sumbu horisontal lambat dan sumbu vertikal cepat dan mereka juga diwakili menggunakan garis oranye. Dalam hal ini cahaya tak terpolarisasi memasuki polarizer linear ditampilkan selaku gelombang tunggal yang amplitudo dan sudut polarisasi linear tiba-tiba berubah.
Ketika salah satu upaya untuk melalui cahaya tak terpolarisasi lewat polarizer linear , cuma cahaya yang mempunyai nya medan listrik di positif 45 ° sudut meninggalkan polarizer linear dan memasuki pelat seperempat gelombang. Dalam ilustrasi , tiga panjang gelombang cahaya tak terpolarisasi diwakili akan menjelma tiga panjang gelombang cahaya terpolarisasi linier di sisi lain dari polarizer linear.
Tiga Gelombang dosa Vertikal
Linier cahaya terpolarisasi , diwakili menggunakan komponen , memasuki piring seperempat-gelombang. Kurva biru dan hijau yakni proyeksi dari garis merah pada bidang vertikal dan horizontal masing-masing.
Dalam ilustrasi ke kanan yakni medan listrik dari cahaya terpolarisasi linier sebelum memasuki pelat seperempat gelombang. Garis merah dan bidang terkait vektor mewakili bagaimana besar dan arah medan listrik bermacam-macam sepanjang arah perjalanan. Untuk gelombang elektromagnetik pesawat ini , setiap vektor mewakili besar dan arah medan listrik untuk seluruh pesawat yang tegak lurus kepada arah perjalanan. Mengacu pada dua gambar tersebut dalam postingan gelombang pesawat untuk lebih menghargai ini.
Cahaya dan semua yang lain gelombang elektromagnetik mempunyai medan magnet yang di fase dengan , dan tegak lurus , medan listrik yang ditampilkan dalam ilustrasi ini.
Untuk mengerti pengaruh pelat seperempat gelombang mempunyai lampu terpolarisasi linier itu yakni menimbang-nimbang faedah cahaya selaku yang dibagi menjadi dua komponen yang berada di sudut kanan ( ortogonal ) satu sama lain. Menjelang tamat ini , garis biru dan hijau yakni proyeksi dari garis merah ke pesawat vertikal dan horisontal masing-masing dan mewakili bagaimana perubahan medan listrik ke arah dua pesawat. Kedua komponen mempunyai amplitudo yang serupa dan berada dalam fase.
Karena pelat seperempat gelombang yang dibikin dari birefringent material , di saat di piring gelombang , cahaya bergerak pada kecepatan yang berlainan tergantung pada arah medan listrik tersebut. Ini memiliki arti bahwa komponen horizontal yang berada di sepanjang sumbu lambat pelat gelombang akan mengerjakan perjalanan pada kecepatan lebih lambat dari komponen yang diarahkan sepanjang sumbu vertikal cepat. Awalnya dua komponen berada dalam fase , tetapi selaku dua komponen perjalanan lewat pelat gelombang komponen horisontal cahaya terbang jauh di belakang vertikal. Dengan menyesuaikan ketebalan plat gelombang satu sanggup mengendalikan berapa banyak komponen horisontal tertunda relatif kepada komponen vertikal sebelum cahaya meninggalkan piring gelombang dan mereka mulai lagi untuk mengerjakan perjalanan pada kecepatan yang sama. Ketika cahaya meninggalkan piring seperempat-gelombang komponen horisontal ke kanan akan persis seperempat panjang gelombang balik komponen vertikal bikin cahaya kiri sirkuler terpolarisasi kalau dilihat dari penerima. [10]

Gambar atas yakni kidal /-berlawanan arah jarum jam sirkuler terpolarisasi , seumpama yang terlihat dari penerima. [10] Gambar bawah yakni bahwa cahaya terpolarisasi linier. Kurva biru dan hijau yakni proyeksi dari garis merah pada bidang vertikal dan horizontal masing-masing.
Di bab atas ilustrasi ke kanan , yakni cahaya polarisasi sirkuler sehabis ia meninggalkan piring gelombang , dan lagi eksklusif di bawah itu , untuk tujuan perbandingan , cahaya terpolarisasi linier yang masuk pelat seperempat gelombang. Pada gambar atas , alasannya ini yakni gelombang pesawat , masing-masing vektor ternama dari sumbu ke helix ialah besar dan arah medan listrik untuk seluruh pesawat yang tegak lurus kepada arah perjalanan. Semua vektor medan listrik mempunyai besaran yang serupa menampilkan bahwa kekuatan medan listrik tidak berubah. Arah medan listrik tetapi terus berputar.
Garis biru dan hijau yakni proyeksi dari heliks ke pesawat vertikal dan horisontal masing-masing dan mewakili bagaimana perubahan medan listrik ke arah dua pesawat. Perhatikan bagaimana komponen horizontal ke kanan kini seperempat panjang gelombang balik komponen vertikal. Ini yakni kuartal ini dari pergantian fase gelombang yang menciptakan sifat rotasi medan listrik. Hal ini penting untuk dicatat bahwa di saat besarnya salah satu komponen yakni maksimum yang besarnya komponen yang lain senantiasa nol. Ini yakni argumentasi bahwa ada vektor helix yang cocok sesuai dengan maxima dari dua komponen.

Animasi cahaya kidal / bertentangan arah jarum jam sirkuler terpolarisasi. (Kiri-tangan seumpama yang terlihat dari penerima. [10] )
Dalam teladan saja dikutip , menggunakan konvensi wenangan dipakai dalam banyak buku teks optik , cahaya dianggap kidal /-berlawanan arah jarum jam sirkuler terpolarisasi. Mengacu pada animasi yang menyertainya , itu dianggap kidal alasannya kalau satu poin ibu jari seseorang kiri terhadap arah perjalanan , yang jari keriting dalam arah medan listrik berputar selaku gelombang melalui suatu titik tertentu dalam ruang. Helix juga membentuk heliks kidal dalam ruang. Demikian pula cahaya ini dianggap bertentangan arah jarum jam sirkuler terpolarisasi alasannya kalau pengamat stasioner menghadapi melawan arah perjalanan , orang akan mengamati medan listrik yang memutar ke arah bertentangan arah jarum jam selaku gelombang melalui suatu titik tertentu dalam ruang. [10]
Untuk bikin kidal , searah jarum jam sirkuler terpolarisasi satu lampu cuma berputar sumbu pelat seperempat gelombang 90 ° relatif kepada polarizer linear. Ini membalikkan cepat dan lambat sumbu pelat gelombang relatif kepada sumbu transmisi polarizer linear membalikkan yang mengarah komponen dan komponen yang tertinggal.
Dalam menjajal untuk menghargai bagaimana pelat seperempat gelombang merubah cahaya terpolarisasi linier , penting untuk menyadari bahwa dua komponen yang dibahas tidak entitas dalam dan dari dirinya sendiri , tetapi hanyalah konstruksi mental seseorang menggunakan untuk menolong menghargai apa yang terjadi. Dalam kasus cahaya linier dan sirkuler terpolarisasi , di setiap titik dalam ruang , senantiasa ada medan listrik tunggal dengan arah vektor yang berlainan , pelat seperempat gelombang cuma mempunyai pengaruh merubah bidang ini listrik tunggal.

Menyerap dan melalaikan cahaya sirkuler terpolarisasi

Polarizer melingkar juga sanggup dipakai untuk pilih-pilih menyerap atau lulus cahaya asisten atau kidal sirkuler terpolarisasi. Ini yakni fitur ini yang dimanfaatkan oleh kacamata 3D di bioskop-bioskop stereoscopic seumpama RealD Cinema . Sebuah polarizer diberikan yang bikin salah satu dari dua polarisasi cahaya akan melalui bahwa polarisasi cahaya yang serupa di saat cahaya yang diantarkan lewat itu ke arah lain. Sebaliknya akan memblokir cahaya polarisasi yang berlawanan.

Melingkar polarizer melintas kidal , cahaya bertentangan arah jarum jam sirkuler terpolarisasi. (Kiri-tangan seumpama yang terlihat dari penerima.) [10]

Ilustrasi di atas yakni identik dengan yang serupa sebelumnya dengan pengecualian bahwa cahaya kidal sirkuler terpolarisasi dikala ini mendekati polarizer dari arah bertentangan dan cahaya terpolarisasi linier yang keluar dari polarizer ke kanan.
Catatan pertama bahwa piring seperempat-gelombang senantiasa merubah sirkuler terpolarisasi cahaya ke cahaya terpolarisasi linier. Hanya sudut yang dihasilkan dari polarisasi cahaya terpolarisasi linier yang diputuskan oleh orientasi cepat dan lambat sumbu pelat seperempat gelombang dan wenangan dari cahaya terpolarisasi sirkuler. Dalam ilustrasi , cahaya polarisasi sirkuler kidal memasuki polarizer yang menjelma cahaya terpolarisasi linier yang mempunyai arahnya polarisasi sepanjang sumbu transmisi polarizer linear dan alasannya itu berlalu. Sebaliknya asisten cahaya polarisasi sirkuler akan sudah menjelma cahaya terpolarisasi linier yang mempunyai arahnya polarisasi sepanjang sumbu menyerap dari polarizer linear , yang tegak lurus sumbu transmisi , dan itu akan alasannya itu sudah diblokir.

/ Counter-Searah jarum jam cahaya polarisasi sirkuler kidal ditampilkan di atas cahaya terpolarisasi linier. [10] Kurva biru dan hijau yakni proyeksi dari helix pada bidang vertikal dan horizontal masing-masing.
Untuk mengerti proses ini , lihat ilustrasi di sebelah kanan. Ini sungguh-sungguh identik dengan ilustrasi sebelumnya walaupun cahaya terpolarisasi sirkuler di atas kini dianggap mendekati polarizer dari kiri. Satu sanggup mengamati dari ilustrasi bahwa ke kiri horizontal (seperti yang diperhatikan menyaksikan sepanjang arah perjalanan) komponen memimpin komponen vertikal dan di saat komponen horisontal terhambat oleh seperempat dari panjang gelombang itu akan menjelma cahaya terpolarisasi linier digambarkan di bab bawah dan akan melalui polarizer linear.
Ada cara yang relatif gampang untuk menghargai mengapa polarizer yang bikin wenangan diberikan cahaya terpolarisasi sirkuler juga melalui bahwa wenangan yang serupa cahaya terpolarisasi. Pertama , mengingat kegunaan ganda gambar ini , mulai dengan membayangkan cahaya terpolarisasi sirkuler ditampilkan di bab atas seumpama masih menyisihkan piring seperempat-gelombang dan bepergian ke kiri. Amati yang mempunyai komponen horizontal cahaya terpolarisasi linier sudah dihambat oleh seperempat panjang gelombang dua kali , yang mau berjumlah setengah panjang gelombang sarat , balasannya akan menjadi cahaya terpolarisasi linier yang berada di sudut kanan ke cahaya yang masuk. Jika cahaya orthogonally terpolarisasi seumpama itu diputar pada bidang horizontal dan diarahkan kembali lewat bab polarizer linear polarizer melingkar itu akan terang melalui diberikan orientasi. Sekarang bayangkan cahaya polarisasi sirkuler yang sudah melalui pelat seperempat gelombang sekali , berbalik dan diarahkan kembali menuju polarizer melingkar lagi. Biarkan cahaya terpolarisasi sirkuler digambarkan di atas kini ialah cahaya itu. Lampu tersebut akan mengerjakan perjalanan lewat pelat seperempat gelombang kedua kalinya sebelum meraih polarizer linear dan dalam proses , komponen horisontal akan menjadi kolot kedua kalinya oleh seperempat dari panjang gelombang. Apakah itu komponen horizontal terhambat oleh seperempat dari panjang gelombang dalam dua langkah yang berlainan atau menghalangi setengah panjang gelombang sarat sekaligus , orientasi cahaya terpolarisasi linier yang dihasilkan akan sedemikian rupa sehingga melalui polarizer linear.
Apakah itu sudah kidal , searah jarum jam cahaya polarisasi sirkuler mendekati polarizer melingkar dari kiri , komponen horisontal akan juga sudah kolot , tetapi cahaya terpolarisasi linier yang dihasilkan akan sudah terpolarisasi sepanjang sumbu menyerap dari polarizer linear dan itu tidak akan sudah lewat.
Untuk bikin polarizer melingkar yang bukan melalui cahaya asisten terpolarisasi dan menyerap cahaya kidal , satu lagi berputar piring gelombang dan linear polarizer 90 ° relatif kepada satu sama lain. Sangat gampang untuk menghargai bahwa dengan membalik posisi transmisi dan menyerap sumbu polarizer relatif linier untuk pelat seperempat gelombang , satu perubahan yang wenangan cahaya terpolarisasi akan ditransmisikan dan yang mau diserap.

Homogen polarizer melingkar


Homogen polarizer melingkar melintas kidal , cahaya bertentangan arah jarum jam sirkuler terpolarisasi. (Kiri-tangan seumpama yang terlihat dari penerima.) [10]

Sebuah polarizer melingkar homogen melalui satu wenangan dari polarisasi melingkar berganti dan blok wenangan lainnya. Hal ini seumpama dengan cara bahwa polarizer linear sepenuhnya akan melalui salah satu sudut cahaya terpolarisasi linier tidak berganti , namun akan sepenuhnya memblokir cahaya terpolarisasi linier yang orthogonal untuk itu.
Sebuah polarizer melingkar homogen sanggup dibentuk dengan mengapit polarizer linear antara dua lempeng seperempat-gelombang. [11] Secara khusus kita mengambil polarizer melingkar diterangkan sebelumnya , yang merubah cahaya polarisasi sirkuler menjadi cahaya terpolarisasi linear , dan menambahnya seperempat-gelombang kedua piring diputar 90 ° relatif kepada yang pertama.
Secara biasa , dan tidak bikin acuan eksklusif ke ilustrasi di atas , di saat salah satu dari dua polarisasi cahaya terpolarisasi sirkuler memasuki pelat seperempat gelombang pertama , salah satu dari sepasang komponen ortogonal terhambat oleh seperempat dari panjang gelombang relatif kepada yang lain . Hal ini bikin salah satu dari dua polarisasi linear tergantung pada wenangan cahaya polarisasi sirkuler. Polarizer linear terjepit di antara pelat seperempat gelombang berorientasi sehingga akan melalui satu polarisasi linear dan blok yang lain. Pelat perempat gelombang kedua kemudian mengambil cahaya terpolarisasi linier yang lolos dan menghalangi komponen ortogonal yang tidak kolot oleh pelat seperempat gelombang sebelumnya. Hal ini menjinjing dua komponen kembali ke korelasi fase permulaan mereka , membangun kembali polarisasi melingkar yang dipilih.
Perhatikan bahwa tidak acuh arah mana yang melalui cahaya polarisasi sirkuler.

Jenis melingkar dan Linear

Linear filter polarisasi yakni jenis pertama yang mau dipakai dalam fotografi dan masih sanggup dipakai untuk non-refleks dan kamera SLR yang lebih tua. Namun , kamera dengan melalui-lensa metering dan metode autofocus - yakni , semua SLR terbaru dan DSLR - bergantung pada elemen optik yang melalui cahaya terpolarisasi linier. Jika cahaya yang masuk kamera sudah terpolarisasi linier , sanggup mengusik paparan atau autofocus sistem. Filter polarisasi melingkar memotong cahaya terpolarisasi linier dan sanggup dipakai untuk menggelapkan langit atau meniadakan refleksi , namun cahaya terpolarisasi melingkar melalui tidak mengusik melalui-lensa sistem. [12]

Lihat juga

Wikimedia Commons mempunyai klasifikasi mengenai Polarisasi .
Terkait dengan polarizer melingkar
Yang Lainnya

Referensi

  1. Wolf , Mark JP (2008). The Video Game Ledakan: A History dari PONG ke Playstation and Beyond . ABC-CLIO. p. 315. ISBN 031333868X .
  2. Johnsen , Sonke (2012). The Optik of Life: A Biologist Panduan untuk Cahaya di Nature . Princeton Univ. Press. pp. 207-208. ISBN 0691139911 .
  3. Basu , Dipak (2000). Kamus Murni dan Terapan Fisika . CRC Press. pp. 142-143. ISBN 1420050222 .
  4. Gåsvik , Kjell J. (2003). Metrologi optik (3rd ed.). John Wiley and Sons. pp. 219-221. ISBN 0470846704 .
  5. . Hecht , Eugene Optik . , 2nd ed , Addison Wesley (1990) ISBN 0-201-11609-X . Bab 8.
  6. "Polarcor polarizer kaca: Informasi produk" (pdf). Corning.com . Desember 2006 . Diperoleh 2008/08/08 .
  7. Collett , Edward. Lapangan Panduan untuk Polarisasi , SPIE Lapangan Guides vol. FG05 , SPIE (2005) ISBN 0-8194-5868-6 .
  8. US patent 2403731 , Stephen M. MacNeille , "Beam splitter" , yang diterbitkan 1946-Juni-4
  9. AN Volobuev (2013). Interaksi dari Bidang elektromagnetik dengan zat . Nova Ilmu Publishers , Inc. New York. ISBN 978-1-62618-348-3 .
  10. . Lihat bab baik direferensikan dalam postingan Edaran Polarisasi untuk diskusi wenangan Kiri / Kanan Wenangan
  11. Bass M (1995) Handbook of Optik , Edisi kedua , Vol. 2 , Ch. 22.19 , McGraw-Hill , ISBN 0-07-047974-7
  12. Ang , Tom (2008) .Fundamentals Fotografi modern. Octopus Publishing Group Limited. P168. ISBN 978-1-84533-2310

Sumber  :  wikipedia-Polarizer
Posted in:

Tidak ada komentar untuk "Polarizer - Wikipedia Service Lcd Tv Sukabumi"

Posting Komentar